我想为半球应用热传递(热传导和对流)。它是球坐标系下的瞬态均匀传热。没有热量产生。半球的边界条件是在Tinitial=20度室温时开始的。外部环境温度为-22度。你可以想象半球是一种固体材料。此外,这是一个非线性模型,因为材料冻结后热导率会发生变化,这会改变温度分布。
我想找到这个固体在一定时间内的温度分布,直到中心温度达到-22度。
在这种情况下,温度取决于3个参数:T(r,theta,T)。半径、角度和时间。
1/α
我使用matlab应用了有限差分法,但是,边界条件存在问题。半球表面有对流,内部节点有传导,半球底部有恒定的温度,即空气温度(-22)。你可以在matlab文件中看到我为BC使用的脚本。
% Temperature at surface of hemisphere solid boundary node
for i=nodes
for j=1:1:(nodes-1)
Qcd_ot(i,j)= ((k(i,j)+ k(i-1,j))/2)*A(i-1,j)*(( Told(i,j)-Told(i-1,j))/dr); % heat conduction out of node
Qcv(i,j) = h*(Tair-Told(i,j))*A(i,j); % heat transfer through convectioin on surface
Tnew(i,j) = ((Qcv(i,j)-Qcd_ot(i,j))/(mass(i,j)*cp(i,j))/2)*dt + Told(i,j);
end % end of for loop
end
% Temperature at inner nodes
for i=2:1:(nodes-1)
for j=2:1:(nodes-1)
Qcd_in(i,j)= ((k(i,j)+ k(i+1,j))/2)*A(i,j) *((2/R)*(( Told(i+1,j)-Told(i,j))/(2*dr)) + ((Told(i+1,j)-2*Told(i,j)+Told(i-1,j))/(dr^2)) + ((cot(y)/(R^2))*((Told(i,j+1)-Told(i,j-1))/(2*dy))) + (1/(R^2))*(Told(i,j+1)-2*Told(i,j)+ Told(i,j-1))/(dy^2));
Qcd_out(i,j)= ((k(i,j)+ k(i-1,j))/2)*A(i-1,j)*((2/R)*(( Told(i,j)-Told(i-1,j))/(2*dr)) +((Told(i+1,j)-2*Told(i,j)+Told(i-1,j))/(dr^2)) + ((cot(y)/(R^2))*((Told(i,j+1)-Told(i,j-1))/(2*dy))) + (1/(R^2))*(Told(i,j+1)-2*Told(i,j)+ Told(i,j-1))/(dy^2));
Tnew(i,j) = ((Qcd_in(i,j)-Qcd_out(i,j))/(mass(i,j)*cp(i,j)))*dt + Told(i,j);
end %end for loop
end % end for loop
%Temperature for at center line nodes
for i=2:1:(nodes-1)
for j=1
Qcd_line(i,j)=((k(i,j)+ k(i+1,j))/2)*A(i,j)*(Told(i+1,j)-Told(i,j))/dr;
Qcd_lineout(i,j)=((k(i,j)+ k(i-1,j))/2)*A(i-1,j)*(Told(i,j)-Told(i-1,j))/dr;
Tnew(i,j)= ((Qcd_line(i,j)-Qcd_lineout(i,j))/(mass(i,j)*cp(i,j)))*dt + Told(i,j);
end
end
% Temperature at bottom point (center) of the hemisphere solid
for i=1
for j=1:1:(nodes-1)
Qcd_center(i,j)=(((k(i,j)+k(i+1,j))/2)*A(i,j)*(Told(i+1,j)-Tair)/dr);
Tnew(i,j)= ((Qcd_center(i,j))/(mass(i,j)*cp(i,j)))*dt + Told(i,j);
end
end
% Temperature at all bottom points of the hemisphere
Tnew(:,nodes)=-22;
Told=Tnew;
t=t+dt;
程序运行后,新的温度值呈指数级增大,然后变为NaN。它应该向我展示固体的冷却和冷冻温度曲线,直到它达到塔尔温度。我想不出为什么会发生这样的变化。
我想听听你对BCs实施该计划的建议,或者我应该如何根据这种情况进行更改。提前感谢!!
您的代码太长,无法完全阅读和理解,但看起来您使用的是一个简单的前向Euler方案,对吗?如果是这样的话,试着减少时间步长dt
,可能会减少很多,因为如果dt
太大,这种方法可能会在数值上变得不稳定。这可能会降低计算速度(再次降低很多),但这就是你为这样一个简单的算法付出的代价。有一些替代方法不会出现不稳定性,但它们更难实现,因为你需要求解方程组。
很久以前,我用这个简单的方案做了一些热模拟。我发现稳定性标准是dt < (dx)^2 * c_p * rho / (6 * k)
,这应该适用于在三维笛卡尔网格上的模拟,其中dx
是空间步长,c_p
是比热,rho
是密度,k
是材料的热导率。我不知道如何将其转化为球面坐标的情况。当时我学到的是选择小的时间步长,但更重要的是尽可能大的dx
:当你将dx
减少因子2时,你还需要将dt
减少因子4以保持稳定。同时,对于3D问题,元素的数量将增加因子8。因此,1 / (dx)^5
的总模拟时间尺度!!!